| 发明名称 | 一维可扫波导窄边缝隙天线 | ||
| 摘要 | 本发明公开了一种一维可扫波导窄边缝隙天线，目的是解决现有波导窄边缝隙阵列天线单元辐射不均匀、单频条件下难以波束扫描及功率容量不高等问题。本发明由矩形缝隙波导、滑动平板及步进电机组成；矩形缝隙波导由第一窄壁、第二窄壁以及两条宽壁构成，矩形缝隙波导的一端为微波馈入端口，另一端接有匹配负载，矩形缝隙波导的第一窄壁开有N个缝隙，第二窄壁上固定有步进电机；第一窄壁与第二窄壁之间嵌入滑动平板，滑动平板可沿着与波导第二窄壁垂直的方向滑动。本发明各个缝隙单元基本达到均匀辐射、在单频工作条件下实现微波波束在一维方向扫描，具有大规模组阵能力和高功率微波领域应用潜力，且结构简单，操作方便。 | ||
| 申请公布号 | CN103326125B | 申请公布日期 | 2015.02.25 |
| 申请号 | CN201310268000.5 | 申请日期 | 2013.06.29 |
| 申请人 | 中国人民解放军国防科学技术大学 | 发明人 | 袁成卫;杨一明;钱宝良 |
| 分类号 | H01Q13/06(2006.01)I;H01Q3/04(2006.01)I;H01Q1/42(2006.01)I | 主分类号 | H01Q13/06(2006.01)I |
| 代理机构 | 国防科技大学专利服务中心 43202 | 代理人 | 郭敏 |
| 主权项 | 一种一维可扫波导窄边缝隙天线，其特征在于一维可扫波导窄边缝隙天线由矩形缝隙波导(13)、滑动平板(17)、轴承(22)、螺旋测微计(18)及步进电机(20)组成；矩形缝隙波导(13)由第一窄壁(21)、第二窄壁(19)以及两条宽壁构成，矩形缝隙波导(13)的一端为微波馈入端口(14)，另一端接有匹配负载(16)，矩形缝隙波导(13)的第一窄壁(21)开有N个缝隙(15)，相邻缝隙中心之间的距离为d，缝隙的宽度为w，缝隙的倾角依次为β<sub>n</sub>，缝隙切入波导宽壁的深度为h<sub>n</sub>，1≤n≤N；缝隙数目N≥50；第二窄壁(19)上固定有步进电机(20)；第一窄壁(21)与第二窄壁(19)之间嵌入滑动平板(17)，滑动平板(17)上固定有一个轴承(22)，轴承(22)与螺旋测微计(18)的测量杆相连，螺旋测微计(18)的滑环与步进电机(20)的转轴相连，微波在第一窄壁(21)及滑动平板(17)之间传输，滑动平板(17)与矩形缝隙波导第一窄壁(21)的距离为a’，滑动平板(17)沿着与波导第二窄壁(19)垂直的方向滑动，从而改变a’，使得a’满足a<sub>0</sub>≤a’<2λ，a<sub>0</sub>为微波馈入端口宽边尺寸，a<sub>0</sub>略大于λ/2，λ为微波在自由空间中的波长；缝隙间距d接近于微波在矩形波导中传输的波导波长λ<sub>g</sub>的一半，矩形缝隙波导(13)的长度l＞N×d；缝隙的宽度w为2mm；缝隙切入波导宽壁的深度h<sub>n</sub>满足h<sub>n</sub>＝1/2[λ<sub>g</sub>/2‑b/cos(β<sub>n</sub>)]，b为两条宽壁之间的距离，β<sub>n</sub>为第n个缝隙对应的倾斜角度，β<sub>n</sub>＝F'(g<sub>n</sub>)，F'(g<sub>n</sub>)是F(β<sub>n</sub>)的逆函数，F(β<sub>n</sub>)是应用电磁仿真软件仿真得到的g<sub>n</sub>与β<sub>n</sub>的函数关系，g<sub>n</sub>为第n个缝隙的归一化等效电导，<img file="FDA0000617819940000011.GIF" wi="562" he="216" />q＝e<sup>‑2αd</sup>，α为波导的衰减系数，η为天线效率，定义为天线的总辐射功率与输入功率之比，E<sub>i</sub>为第i个缝隙的相对辐射电场，E<sub>n</sub>为第n个缝隙的相对辐射电场。 | ||
| 地址 | 410073 湖南省长沙市开福区德雅路109号 | ||